165
macht der snelheid is genomen. Substitueert men hierin voor n
respectievelijk 2 en 8, dan komt er
Aw=-w 2tg«-tgd AP en A w -w 5 tg - 8 tg g AP.
tg S P i tg 6 P
Hieruit blijkt, dat Aw eerst positief wordt voor tg 6 2 tg as
5
respectievelijk tg as, 't geen alleen bij het vuur op zeer verre
afstanden mogelijk is.
Om dezelfde reden als bij formule [9] en [10] zullen wij ook hier
de wet der tweede machten als juist beschouwen. Stellen we kort-
A P
heidshalve =z dan hebben wij op overeenkomstige wijze:
T 2 tg as tgg
L* =-w <13>
Hz w (2 tg as tg z(14)
In beide formulen komt de factor [2 tg as tg g] voor, waarvan de
waarde bij het aangroeien der dracht tot nul nadertdit is derhalve
ook het geval met de waarden van Lz en Hz Wij kunnen derhalve
concludeeren, dat de spreidingen, die veroorzaakt worden door variatiën
in het projectielgewicht bestendig afnemen en eindelijk gelijk nul
worden, waarna zij weder langzaam aangroeien. Hierbij dient te wor
den opgemerkt, dat zulks eerder zal intreden naarmate het verschil
tusschen schootshoek en invalshoek sneller toeneemt, m. a. w. naarmate
de aanvankelijke snelheid grooter en de metaalbelasting kleiner is.
De spreiding in de aanvankelijke snelheden is geenszins onaf
hankelijk van die in de projectielgewichten. In het algemeen is
AVo A P
2 -j waaruit men kan zien, dat variatiën in het pro-
*o P
jectielgewicht, van veel invloed zijn op die in de aanvankelijke snel
heden Deze betrekking geldt echter alleen, als er geene andere
oorzaken zijn, die spreiding in de V0 bewerken, en dit is volstrekt
niet het geval. Variatiën in het gewicht der lading hebben geheel
denzelfden invloedwellicht in nog sterkere mate de wijze van korre-
liog en de variatiën in samenstelling, vochtgehalte en dichtheid van
het buskruit, en zeer zeker in nog sterkere mate de meerdere of
mindere gladheid van den zielwand. Worden bijv. bij het repeteer-
